Gelöste Aufgaben/UEBI

Aufgabenstellung

Der Euler-Bernoulli-Balken AB wird durch seine Gewichtskraft belastet. Er ist in A fest eingespannt und hat eine konstante Breite b sowie eine zwischen A und B linear veränderliche Höhe h.

In UEBF haben wir eine Näherungslösung für dieses Problem berechnet.

Lageplan

Gesucht ist die analytische Lösung des Problems.

Gegeben sind für den Balken:

• Länge ℓ, Breite b,
• E-Modul E, Dichte ρ und
• die Höhe h₀=b und h₁ jeweils in A und B; dazwischen ist die Höhe linear veränderlich.

Lösung mit Maxima

Um zur analytischen Lösung zukommen, müssen wir berücksichtigen, dass

$E\,I(x)\cdot \displaystyle {\frac {d^{2}}{dx^{2}}}w(x)=-M(x)$.

Wir müssen also hier die Abhängigkeit der Querschnittseigenschaften von "x" in der Differentialbeziehung berücksichtigen. Das macht die Sache deutlich komplizierter als vorher.

Header

Wir haben die Differential-Beziehungen

${\begin{array}{rcl}Q'&=&-q\\M'&=&+Q\\E\,I\cdot \phi '&=&-M\\w'&=&+\phi \end{array}}$

für die Querkraft Q, das Moment M, die Verkippung der Querschnitte ϕ und die Auslenkung w. Dabei ist die ortsabhängige Streckenlast

$q(x)=A(x)\,\rho \,g{\text{ mit }}A(x)=b\cdot h(x).$

Die Höhe des Balkens ist linear veränderlich, nämlich

$h(x)=h_{0}\,(1-\xi )+h_{1}\,\xi {\text{ mit }}\xi =\displaystyle {\frac {x}{\ell }}$.

/*******************************************************/
/* MAXIMA script                                       */
/* version: wxMaxima 18.10.1                           */
/* author: Andreas Baumgart                            */
/* last updated: 2019-09-30                            */
/* ref: TM-C, Balken mit linear-veränderlicher Höhe    */
/* description: finds the analytic solution for        */
/*              problem                                */
/*******************************************************/

/* declare variational variables - see 6.3 Identifiers */
declare( "ℓ", alphabetic);
declare( "ϕ", alphabetic);

Declarations

Diese Abkürzungen führen wir ein:

$\displaystyle m=\rho \,{\frac {h_{0}+h_{1}}{2}}\,b\,\ell \,g$,

$h_{1}=\alpha \,h_{0}$.

Für die Ergebnisse setzten wir dann exemplarisch

$\displaystyle \alpha ={\frac {1}{2}}$

an - sonst werden die Ausdrücke zu umfangreich.

/* make equations of motion dim'less with load case #6 */
reference : [Phi[ref] = W[ref]/ℓ, W[ref] = q[ref]*ℓ^4/(8*E I[ref]), 
             M[ref] = m*g*ℓ, Q[ref] = m*g, 
             q[ref] = m*g/ℓ, EI[ref]=E*b*((H[0]+H[1])/2)^3/12];

/* system parameters                                  */
params: [q[0]  = A(xi)*rho*g,
         A(xi) = b*h(xi),
         I(xi) = b*h(xi)^3/12,
         h(xi) = H[0]*(1-xi)+ H[1]*xi];
params: append(params,
               solve((H[0]+H[1])/2*b*ℓ*rho=m, rho));

geometry : [alpha=1/2];

dimless: [x = xi*ℓ, H[0]=b, H[1]=alpha*b];

sections: [%c4=C[0], %c3=C[1], %c2=C[2], %c1=C[3]];

Dimensionless Form of Differential Equations

Beim Aufintegrieren der Differentialgleichungen stören die vielen dimensionsbehafteten Parameter. Viel einfacher werden die Gleichungen, wenn wir sie in dimensionsloser Form - mit dimensionsloser Auslenkung, Kippwinkel, Biegemoment und Querkraft anschreiben, also

${\begin{array}{lcc}w&=W_{ref}&\cdot &{\tilde {w}}\\\phi &=\Phi _{ref}&\cdot &{\tilde {\phi }}\\M&=M_{ref}&\cdot &{\tilde {M}}\\Q&=Q_{ref}&\cdot &{\tilde {Q}}\end{array}}$.

Wir wählen dazu als Referenzlösung den Kragbalken mit konstantem Querschnitt unter konstanter Streckenlast, mit der maximalen Auslenkung

$W_{ref}=\displaystyle {\frac {q_{ref}\,\ell ^{4}}{8\,E\,I_{ref}}}$.

Als Referenz-Werte für die Streckenlast wählen wir hier die Werte unseres Balkens in x=ℓ/2, demnach

${\begin{array}{ll}q_{ref}&=A_{ref}\,\rho \,g{\text{ mit }}A_{ref}=b\cdot h(\displaystyle {\frac {\ell }{2}})\\I_{ref}&=\displaystyle {\frac {b\cdot h(\displaystyle {\frac {\ell }{2}})^{3}}{12}}\end{array}}$.

Die Differentialgleichungen werden dadurch und mit der dimensionslosen Ortskoordinate

$\xi =\displaystyle {\frac {x}{\ell }}$

viel einfacher, nämlich

${\begin{array}{rcl}\displaystyle {\frac {\partial }{\partial \xi }}{\tilde {Q}}&=&-\displaystyle {\frac {4-2\xi }{3}}\\{\frac {\displaystyle \partial }{\displaystyle \partial \xi }}{\tilde {M}}&=&+{\tilde {Q}}\\{\frac {\displaystyle \partial }{\displaystyle \partial \xi }}{\tilde {\phi }}&=&-{\frac {\displaystyle 8}{\frac {I(\displaystyle \xi )}{\displaystyle I_{ref}}}}\cdot {\tilde {M}}{\text{ mit }}{\frac {\displaystyle I(\xi )}{\displaystyle I_{ref}}}={\frac {\displaystyle (\alpha +1)^{3}}{\displaystyle 8\,((\alpha -1)\,\xi +1)^{3}}}\\{\frac {\displaystyle \partial }{\displaystyle \partial \xi }}{\tilde {w}}&=&+{\tilde {\phi }}\end{array}}$.

Damit es übersichtlicher wird, lassen wir die Tilden über den gesuchten dimensionslosen Funktionen gleich wieder weg.

/******************************************************/
/* Boundary Value Problem Formulation                 */
/* field                                              */

dgl : [        Q[ref]*diff(Q(xi),xi)/ℓ = - q(xi),
               M[ref]*diff(M(xi),xi)/ℓ = + Q[ref]*Q(xi),
       E*I(xi)*diff(Phi[ref]*ϕ(xi),xi)/ℓ = - M[ref]*M(xi),
               diff(W[ref]*w(xi),xi)/ℓ = + Phi[ref]*ϕ(xi)];

dgl: subst(reference,dgl);

Integration Of Differential Equation

Die Differentialbeziehungen lösen wir nun sukzessive zu

$\displaystyle Q(\xi )={\frac {\xi ^{2}-4\xi +3\,C_{3}}{3}}$,

$\displaystyle M(\xi )={\frac {{{\xi }^{3}}-6{{\xi }^{2}}+9{C_{3}}\xi +9{C_{2}}}{9}}$.

Bis hier ist alles wie gehabt - aber jetzt steht das ortsveränderliche Flächenmoment I(ξ) im Nenner. Maxima liefert

$\displaystyle \phi (\xi ))={\frac {6{{\xi }^{3}}+\left(2{C_{1}}-24\right)\,{{\xi }^{2}}+\left(-54{C_{3}}-8{C_{1}}+96\right)\xi +54{C_{3}}-27{C_{2}}+8{C_{1}}-96}{2{{\xi }^{2}}-8\xi +8}}$

und im nächsten Schritt schließlich

$\displaystyle w(\xi )={\frac {3{{\xi }^{3}}+\left(2{C_{1}}-6\right)\,{{\xi }^{2}}+\left(\left(72-54{C_{3}}\right)\ln {\displaystyle \left(-{\frac {\xi -2}{2}}\right)}-4{C_{1}}+2{C_{0}}\right)\xi +\left(108{C_{3}}-144\right)\ln {\displaystyle \left(-{\frac {\xi -2}{2}}\right)}+54{C_{3}}+27{C_{2}}-4{C_{0}}-48}{2\xi -4}}$.

Darin enthalten sind die unbekannten - also gesuchten - Integrationskonstanten

$C_{0},C_{1},C_{2},C_{3}$.

/******************************************************/
/* integrate differential equations                   */
displ : ratsimp(integrate(subst(dimless,ratsimp(subst(params,solve(dgl[1],Q(xi))))),xi));
displ : append(displ, ratsimp(integrate(subst(displ,solve(dgl[2],M(xi))),xi)));
displ : append(displ, ratsimp(
  integrate(
    ratsimp(subst(dimless,subst(geometry,subst(displ, subst(params,solve(dgl[3],'diff(ϕ(xi),xi))))))),xi
        )));
displ : append(displ, ratsimp(
    integrate(
      subst(displ,
        solve(dgl[4],w(xi))
        ),
      xi)));

displ : ratsimp(subst(sections, subst(geometry,displ)));

Boundary Conditions

Diese Unbekannten bestimmen wir aus den Randbedingungen, nämlich

${\begin{array}{rcl}w(0)&=&0\\\phi (0)&=&0\\M(1)&=&0\\Q(1)&=&0\\\end{array}}$

und damit

${\begin{array}{rcl}0&=&C_{3}-1\\0&=&9{C_{3}}+9{C_{2}}-5\\0&=&54{C_{3}}-27{C_{2}}+8{C_{1}}-96\\0&=&-54{C_{3}}-27{C_{2}}+4{C_{0}}+48\end{array}}$.

/******************************************************/
/* part II: boundary conditions                       */
node[A]: [ w(0) = 0,
           ϕ(0) = 0];
node[B]: [ Q(1) = 0,
           M(1) = 0];

BCs : [subst(node[B],subst([xi=1],displ[1])),
       subst(node[B],subst([xi=1],displ[2])),
       subst(node[A],subst([xi=0],displ[3])),
       subst(node[A],subst([xi=0],displ[4]))];
scale: [3, 9, 8, 4];
BCs : expand(ratsimp(scale*BCs));

Solving

Zum Lösen bringen wir die Gleichungen in die Form

${\begin{pmatrix}0&0&0&-3\\0&0&-9&-9\\0&-8&27&-54\\-4&0&27&54\end{pmatrix}}\cdot {\begin{pmatrix}{C_{0}}\\{C_{1}}\\{C_{2}}\\{C_{3}}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}-3\\-5\\-96\\48\end{pmatrix}}$,

die wir lösen zu

${\begin{array}{lcc}C_{0}&=&-\displaystyle {\frac {3}{2}},\\C_{1}&=&+\displaystyle {\frac {15}{4}},\\C_{2}&=&-\displaystyle {\frac {4}{9}},\\C_{3}&=&+1\end{array}}$.

/* integration constants = unknowns */
X : [C[0],C[1],C[2],C[3]];
ACM: augcoefmatrix(BCs,X);
/* system matrix and rhs */
AA :   submatrix(ACM,5);
bb : - col(ACM,5);
/* print OLE */
print(subst(params,AA),"*",transpose(X),"=",subst(params,bb))$

/******************************************************/
/* solving                                            */
D : ratsimp(determinant(AA))$
[ P, L, U] : ratsimp(get_lu_factors(lu_factor(AA)))$
cc : ratsimp(linsolve_by_lu(AA,bb)[1])$
sol : makelist(X[i] = cc[i][1],i,1,4)$

Post-Processing

Die Ergebnisse schauen wir uns in dimensionsloser Form an, wobei wir die Standard-Lösungen für den Balken unter konstanter Streckenlast ansetzen.

Für

${\begin{array}{lcl}W_{ref}&=&\displaystyle {\frac {q_{ref}\cdot \ell ^{4}}{8EI_{ref}}},\\\Phi _{ref}&=&\displaystyle {\frac {W_{ref}}{\ell }},\\M_{ref}&=&m\cdot g\cdot \ell ,\\Q_{ref}&=&m\cdot g,\\q_{ref}&=&m\cdot g/\ell ,\\EI_{ref}&=&E\cdot \displaystyle {\frac {b\cdot ((H_{0}+H_{1})/2)^{3}}{12}}\end{array}}$

finden wir

• ... für w(ξ):

  

  Auslenkung w(x)

• ... für ϕ(ξ):

  

  Querschnitts-Kippung w'(x)

• ... für M(ξ):

  

  Momentenverlauf M(x)

• ... für Q(ξ):

  

  Querkraftverlauf Q(x)

/******************************************************/
/* post-processing                                    */

/* bearing forces and moments */
reactForces: [M[A] = M[ref]*M(0),
              Q[z] = Q[ref]*Q(0)];
reactForces: ratsimp(subst(sol, subst(subst([xi=0],displ),subst(reference,reactForces))));
 
/* plot displacements */
 
fcts: [ w (xi),
        ϕ (xi),
        M (xi),
        Q (xi)];

textlabels : ["← w(x)/w[rez]", "← w'(x)/ϕ[ref]", "M(x)/(m*g*ℓ) →", "Q(x)/(m g) →"];

for i: 1 thru 4 do(
  f : ratsimp(subst(geometry,subst(sol, subst(geometry,subst(dimless,subst(displ,subst(params,fcts[i]))))))),
  preamble: if i<=2 then "set yrange [] reverse" else "set yrange []",
  plot2d(f, [xi,0,1], [legend, false],
                      [gnuplot_preamble, preamble],
                      [xlabel, "x/ℓ →"],
                      [ylabel, textlabels[i]]) )$

/******************************************************/
/* print tabular values                                             */

for i: 1 thru 4 do(
  f : ratsimp(subst(geometry,subst(sol, subst(geometry,subst(dimless,subst(displ,subst(params,fcts[i])))))*facts[i])),
  N :100,
  print("table for",textlabels[i]),
  for j: 0 thru N do (
    t : j/N,
    print(float(t),";",expand(float(subst([xi=t],f))))
      ))$

Plot Data

Datenpunkte der Auslenkung w(ξ)
Die Tabelle enthält die Werte ξ und w(ξ) zum Herunterladen.

data

toggle: data listing →

table for ← w(x)/w[rez] 
0.0 ; 0.0 
0.01 ; 7.481203031248985*10^-5 
0.02 ; 2.984924700020887*10^-4 
0.03 ; 6.698993034749879*10^-4 
0.04 ; 0.001187879040283986 
0.05 ; 0.00185126660292937 
0.06 ; 0.002658885214942354 
0.07 ; 0.003609546289359847 
0.08 ; 0.004702049317703514 
0.09 ; 0.005935181759589655 
0.1 ; 0.007307718933097404 
0.11 ; 0.008818423906038287 
0.12 ; 0.01046604738827592 
0.13 ; 0.01224932762526032 
0.14 ; 0.01416699029293324 
0.15 ; 0.01621774839421548 
0.16 ; 0.01840030215723649 
0.17 ; 0.02071333893554073 
0.18 ; 0.02315553311047674 
0.19 ; 0.02572554599601331 
0.2 ; 0.02842202574623001 
0.21 ; 0.03124360726574977 
0.22 ; 0.03418891212340282 
0.23 ; 0.0372565484694203 
0.24 ; 0.04044511095649053 
0.25 ; 0.04375318066501066 
0.26 ; 0.04717932503291399 
0.27 ; 0.05072209779045508 
0.28 ; 0.0543800389003753 
0.29 ; 0.05815167450388911 
0.3 ; 0.06203551687296655 
0.31 ; 0.06603006436941357 
0.32 ; 0.07013380141128575 
0.33 ; 0.07434519844720817 
0.34 ; 0.07866271193920962 
0.35 ; 0.08308478435471277 
0.36 ; 0.08760984416838222 
0.37 ; 0.09223630587454254 
0.38 ; 0.09696257001097904 
0.39 ; 0.1017870231949183 
0.4 ; 0.1067080381721125 
0.41 ; 0.1117239738799426 
0.42 ; 0.1168331755255615 
0.43 ; 0.1220339746801493 
0.44 ; 0.1273246893904267 
0.45 ; 0.1327036243086318 
0.46 ; 0.1381690708422802 
0.47 ; 0.1437193073250795 
0.48 ; 0.1493525992104727 
0.49 ; 0.1550671992894059 
0.5 ; 0.160861347933972 
0.51 ; 0.1667332733687484 
0.52 ; 0.1726811919717323 
0.53 ; 0.1787033086069086 
0.54 ; 0.1847978169906433 
0.55 ; 0.1909629000942185 
0.56 ; 0.1971967305850093 
0.57 ; 0.2034974713089322 
0.58 ; 0.2098632758170441 
0.59 ; 0.2162922889392689 
0.6 ; 0.2227826474085497 
0.61 ; 0.229332480538859 
0.62 ; 0.2359399109607717 
0.63 ; 0.2426030554186048 
0.64 ; 0.2493200256333157 
0.65 ; 0.2560889292357581 
0.66 ; 0.2629078707751271 
0.67 ; 0.2697749528078152 
0.68 ; 0.2766882770722823 
0.69 ; 0.2836459457558966 
0.7 ; 0.2906460628602184 
0.71 ; 0.2976867356715562 
0.72 ; 0.3047660763442248 
0.73 ; 0.3118822036044391 
0.74 ; 0.3190332445833526 
0.75 ; 0.3262173367883804 
0.76 ; 0.3334326302226785 
0.77 ; 0.340677289663329 
0.78 ; 0.3479494971096025 
0.79 ; 0.3552474544135462 
0.8 ; 0.3625693861060849 
0.81 ; 0.3699135424327804 
0.82 ; 0.3772782026145832 
0.83 ; 0.3846616783500371 
0.84 ; 0.392062317576676 
0.85 ; 0.3994785085108331 
0.86 ; 0.4069086839865492 
0.87 ; 0.4143513261159026 
0.88 ; 0.4218049712949479 
0.89 ; 0.4292682155813812 
0.9 ; 0.4367397204721419 
0.91 ; 0.4442182191116147 
0.92 ; 0.4517025229634247 
0.93 ; 0.4591915289818366 
0.94 ; 0.4666842273215563 
0.95 ; 0.4741797096282359 
0.96 ; 0.4816771779554077 
0.97 ; 0.4891759543576916 
0.98 ; 0.4966754912143446 
0.99 ; 0.5041753823419752 
1.0 ; 0.5116753749604923

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Links

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Literature

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